2022-05-12 16:57:42 +08:00
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2022-05-14 17:50:03 +08:00
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2022-05-12 16:57:42 +08:00
< / style >
2022-05-08 20:18:29 +08:00
# DESCSS
Dose Estimation by Simulation of China Space Station
2022-05-09 00:31:02 +08:00
中国空间站模拟剂量评估
## 空间辐射环境
2022-05-12 16:57:42 +08:00
### 轨道
1. 空间站轨道根数（`TLE`, `2022.05.11` ）
```
1 48274U 21035A 22131.00000000 .00018566 00000-0 21317-3 0 9998
2 48274 41.4696 84.9802 0011517 308.1456 44.4159 15.61130380 58963
```
< div align = center >
| 偏心率 | 倾角< br / > deg | 升交点赤经< br / > deg | 近地点辐角< br / > deg | 平近点角< br / > deg |
|:--------:|:------------:|:-----------------:|:-----------------:|:---------------:|
| 0.001152 | 41.4696 | 84.9802 | 308.1456 | 44.4159 |
< / div >
2. 轨道参数
平近点角$M$与偏近点角$E$满足：
$$
M = E - e\cdot\sin{E}
$$
真近点角$T$与偏近点角$E$满足：
$$
\tan{\frac{T}{2}}=\sqrt{\frac{1+e}{1-e}}\tan{\frac{E}{2}}
$$
由此有：
< div align = center >
| 近地点< br / > km | 远地点< br / > km | 倾角< br / > deg | 升交点赤经< br / > deg | 近地点辐角< br / > deg | 偏近点角< br / > deg | 真近点角< br / > deg |
|:----------:|:----------:|:------------:|:-----------------:|:-----------------:|:---------------:|:---------------:|
| 379.2 | 393.8 | 41.4696 | 84.9802 | 308.1456 | 44.4167 | 44.4629 |
< / div >
3. 生成轨道
2022-05-12 22:14:10 +08:00
使用`SPENVIS`的`Coordinate generators`生成预计轨道， ，
2022-05-12 20:20:34 +08:00
< div align = center > < img src = "docs/orbit.png" style = "max-width: 50%;" > < / div >
### 辐射环境
#### 银河宇宙射线[^2]
2022-05-13 17:47:32 +08:00
银河宇宙射线 (`GCR`， （ （
2022-05-12 20:20:34 +08:00
2022-05-13 17:47:32 +08:00
`GCR` 一般各向同性，通量约为$1\sim10\ \mathrm{cm^{-2}s^{−
2022-05-12 20:20:34 +08:00
2022-05-13 17:47:32 +08:00
`GCR` 中还包含有所谓异常成分（`anomalous component`），星际间的中性粒子进入太阳系后，太阳辐射使其失去电子，离子太阳风作用和碰撞加速，其穿透地磁场的能力比其他成分更大，又可分为部分电离（`singly-ionized anomalous component`）和完全电离（`fully-ionized anomalous component`）。
2022-05-12 20:20:34 +08:00
2022-05-13 17:47:32 +08:00
考虑异常部分，我们使用`SPENVIS`+`CREME86`模型进行模拟， （ ） （
2022-05-12 20:20:34 +08:00
2022-05-13 17:47:32 +08:00
< div align = center > < img src = "docs/spectra-M3.png" > < / div >
2022-05-12 20:20:34 +08:00
#### 太阳辐射[^3]
2022-05-13 17:47:32 +08:00
太阳辐射的主要来源是日冕抛射和太阳耀斑， ， （ −
2022-05-12 20:20:34 +08:00
2022-05-13 17:47:32 +08:00
使用`SPENVIS`+`SAPPHIRE`模型太阳质子和太阳α粒子任务期间总通量，置信概率为$95\%$（即实际情况大约只有$5\%$的可能通量大于这一估计值）。
2022-05-12 22:14:10 +08:00
< div align = center > < img src = "docs/spectra-sun.png" style = "max-width: 80%;" > < / div >
2022-05-12 20:20:34 +08:00
2022-05-13 17:47:32 +08:00
可以发现，整个任务期间的总通量不超过$10^3\ \mathrm{cm^{-2}}$，远远小于银河宇宙射线和俘获辐射带的通量，因此在后续模拟中忽略这一因素的剂量。
2022-05-12 20:20:34 +08:00
#### 俘获辐射带[^3]
近地俘获辐射带被称为`Van Allen`带，是部分宇宙射线、宇宙射线与地球磁场和大气层作用产生的带电粒子被地磁场俘获形成的辐射带，分为内外两个辐射带。
电子能量可达$7\ \mathrm{MeV}$，质子能量可达$600\ \mathrm{MeV}$，重带电粒子可达$50\ \mathrm{MeV/u}$，绝大部分是中低能量。
2022-05-09 00:31:02 +08:00
2022-05-13 17:47:32 +08:00
内带的高度一般在$600\ \mathrm{km}$以上，但是在高纬度地区和南大西洋地区，由于地磁异常，内袋高度会下降至$\sim300\ \mathrm{km}$，因此只有经过这些区域时才会有明显的俘获带电粒子通量。
2022-05-13 00:18:42 +08:00
< div align = center > < img src = "docs/fluxmap.png" style = "max-width: 80%;" > < / div >
2022-05-13 17:47:32 +08:00
使用`VDL`的`AE8/AP8`模型，计算轨道上的太阳活动极大时的俘获质子通量和太阳活动极小时的俘获电子通量，对整个任务期间求均值，获得俘获质子/电子通量的能谱。同时使用`AE9/AP9`模型进行计算，通量略高于`AE8/AP8`模型。保险起见，采用`AE9/AP9`模型的结果。
2022-05-13 00:18:42 +08:00
< div align = center > < img src = "docs/spectra-ep.png" style = "max-width: 80%;" > < br / > < span style = "color: gray;font-size: 12px;" > AE8/AP8模型结果< / span > < / div >
< div align = center > < img src = "docs/spectra-ep-9.png" style = "max-width: 80%;" > < br / > < span style = "color: gray;font-size: 12px;" > AE9/AP9模型结果< / span > < / div >
2022-05-13 11:41:17 +08:00
### 辐射环境拟合
2022-05-13 17:47:32 +08:00
#### 银河宇宙射线[^4]
考虑`GCR`中1号（ ） （ ）
$$
F(p,t) = \frac{C_i\beta^{\alpha_i}}{R(p)^{\gamma_i}}\left[\frac{R(p)}{R(p)+(0.37+3\times10^{-4}W(t)^{1.45})}\right]^{b\cdot W(t)+c}\frac{A_i}{Z_i}\frac{1}{\beta}
$$
其中$pc=\sqrt{2m_0c^2E+E^2}$，不考虑$t$，则$W(t)$为常数，$C_i$， ， ，
$$
F(pc) = \frac{C_1\beta^{\alpha-1}}{pc}\left(\frac{pc}{pc+C_2}\right)^{C_3}
$$
同时考虑简单的双指数模型：
$$
F(E)=C_1e^{-C_2E}(1-e^{-C_3E+C_4})
$$
两者同时进行拟合与比较，同时考虑简洁性，除`H`以外，其余元素均采用双指数模型，`H`采用简化模型。
2022-05-13 11:41:17 +08:00
#### 俘获辐射带
2022-05-13 17:47:32 +08:00
1. 电子[^5]
在轨道较高（$L>2.5$）的内带中，电子能谱中有$\sim64\%$符合指数分布，$\sim4\%$符合幂律分布。
2022-05-13 11:41:17 +08:00
2022-05-13 12:17:21 +08:00
但在本例中，轨道较低（$L\sim1.06$），因此使用指数模型$j = j_0e^{-\frac{E}{E_0}}$和幂律模型$j=j_0E^{-\alpha}$进行拟合，随后使用`Origin Lab`对两者进行`BIC test`，最终选用指数模型$j_0=1.333680\times10^6,\ E_0=0.0824$。
2022-05-13 11:41:17 +08:00
< div align = center >
2022-05-13 12:17:21 +08:00
| Model | $R^2$ | BIC | BIC diff |
2022-05-13 11:41:17 +08:00
|:-----:|:-------:|:---------:|:--------:|
| Ex | 0.98107 | 402.50208 | 0 |
| Pow | 0.94279 | 423.51296 | 21.01088 |
< / div >
2022-05-13 12:17:21 +08:00
< div align = center > < img src = "docs/ExFit-trapped-electron.png" style = "max-width: 80%;" > < br / > < / div >
2022-05-13 11:41:17 +08:00
2. 质子
2022-05-14 21:51:24 +08:00
与电子保持一致，幂律模型修改为$j=j_0(E-\beta)^{-\alpha}$，进行`BIC test`，最终选用幂律模型$j_0=559.76377,\ \alpha=2.40873,\ \beta=-1.53424$。
2022-05-13 12:17:21 +08:00
< div align = center >
| Model | $R^2$ | BIC | BIC diff |
|:-----:|:-------:|:--------:|:--------:|
| Ex | 0.9957 | 67.24594 | 0 |
| Pow-T | 0.99883 | 39.11969 | 28.12625 |
< / div >
< div align = center > < img src = "docs/ExFit-trapped-proton.png" style = "max-width: 80%;" > < br / > < / div >
2022-05-13 11:41:17 +08:00
2022-05-14 17:50:03 +08:00
## 辐射源设置
2022-05-14 22:29:22 +08:00
考虑在`World`球面上均匀随机发射粒子（各向同性），保证入射方向为球内，则球面上的计数率为：
2022-05-14 17:50:03 +08:00
$$
F = A\int_{E_a}^{E_b} \phi(E)\mathrm{d}E,\ A=4\pi R^2
$$
2022-05-14 22:29:22 +08:00
`GCR` 的单位为$\mathrm{m^{-2}sr^{-1}s^{-1}}$，乘以$4\pi A$即可得到计数率；俘获辐射的单位为$\mathrm{cm^{-2}s^{-1}}$，乘以$A$即可得到计数率。经过检验， （ ，
考虑到`GCR`和俘获辐射计数率相差太大，分为两部分分别进行模拟，同时按比例进行放缩，保证每一类粒子的模拟入射数目均不小于$10^5$。模拟得到剂量率后，乘以缩放系数和任务时长（$30\ \mathrm{d}\times86400\ \mathrm{s/d}$），即可得到完整剂量。
2022-05-14 17:50:03 +08:00
< div align = center >
2022-05-15 00:48:34 +08:00
| Partical | Model | $R^2$ | $E_{min}(\mathrm{MeV})$ | $E_{max}(\mathrm{MeV})$ | Flux($\mathrm{s^{-1}}$) | Run | Zoom Factor |
|:--------:|:--------------------------------------------------------------------:|:-------:|:-----------------------:|:-----------------------:|:-----------------------:|:-------:|:-----------:|
| $e^{-}$ | $j=j_0e^{-\frac{E}{E_0}}$ | 0.98107 | 0.1 | 10 | 9.23242E+11 | 923242 | 999999.8096 |
| `p` | $j=j_0(E-\beta)^{-\alpha}$ | 0.99883 | 50 | 1000 | 42853994.15 | 100000 | 428.5399415 |
| `H` | $\frac{C_1\beta^{\alpha-1}}{pc}\left(\frac{pc}{pc+C_2}\right)^{C_3}$ | 0.98915 | 200 | 100000 | 12854310.92 | 100000 | 128.5431092 |
| `He` | $C_1e^{-C_2E}(1-e^{-C_3E+C_4})$ | 0.98936 | 200 | 100000 | 1718828.12 | 100000 | 17.1882812 |
| `Li` | $C_1e^{-C_2E}(1-e^{-C_3E+C_4})$ | 0.99755 | 200 | 100000 | 12982.36284 | 100000 | 0.129823628 |
| `Be` | $C_1e^{-C_2E}(1-e^{-C_3E+C_4})$ | 0.99708 | 200 | 100000 | 6687.159271 | 100000 | 0.066871593 |
| `B` | $C_1e^{-C_2E}(1-e^{-C_3E+C_4})$ | 0.99569 | 200 | 100000 | 17093.65985 | 100000 | 0.170936599 |
| `C` | $C_1e^{-C_2E}(1-e^{-C_3E+C_4})$ | 0.98936 | 200 | 100000 | 52245.07239 | 100000 | 0.522450724 |
| `N` | $C_1e^{-C_2E}(1-e^{-C_3E+C_4})$ | 0.98892 | 200 | 100000 | 13564.66838 | 100000 | 0.135646684 |
| `O` | $C_1e^{-C_2E}(1-e^{-C_3E+C_4})$ | 0.98936 | 200 | 100000 | 48807.93662 | 100000 | 0.488079366 |
| `F` | $C_1e^{-C_2E}(1-e^{-C_3E+C_4})$ | 0.99323 | 200 | 100000 | 1122.681148 | 100000 | 0.011226811 |
| `Ne` | $C_1e^{-C_2E}(1-e^{-C_3E+C_4})$ | 0.99014 | 200 | 100000 | 8065.236798 | 100000 | 0.080652368 |
| `Na` | $C_1e^{-C_2E}(1-e^{-C_3E+C_4})$ | 0.99263 | 200 | 100000 | 1865.503552 | 100000 | 0.018655036 |
| `Mg` | $C_1e^{-C_2E}(1-e^{-C_3E+C_4})$ | 0.98972 | 200 | 100000 | 10928.24228 | 100000 | 0.109282423 |
| `Al` | $C_1e^{-C_2E}(1-e^{-C_3E+C_4})$ | 0.99217 | 200 | 100000 | 1938.943418 | 100000 | 0.019389434 |
| `Si` | $C_1e^{-C_2E}(1-e^{-C_3E+C_4})$ | 0.98873 | 200 | 100000 | 8262.870777 | 100000 | 0.082628708 |
| `P` | $C_1e^{-C_2E}(1-e^{-C_3E+C_4})$ | 0.99183 | 200 | 100000 | 413.5749377 | 100000 | 0.004135749 |
| `S` | $C_1e^{-C_2E}(1-e^{-C_3E+C_4})$ | 0.98873 | 200 | 100000 | 1659.707 | 100000 | 0.01659707 |
| `Cl` | $C_1e^{-C_2E}(1-e^{-C_3E+C_4})$ | 0.99087 | 200 | 100000 | 371.7198798 | 100000 | 0.003717199 |
| `Ar` | $C_1e^{-C_2E}(1-e^{-C_3E+C_4})$ | 0.99432 | 200 | 100000 | 751.2576633 | 100000 | 0.007512577 |
| `K` | $C_1e^{-C_2E}(1-e^{-C_3E+C_4})$ | 0.98963 | 200 | 100000 | 466.3178791 | 100000 | 0.004663179 |
| `Ca` | $C_1e^{-C_2E}(1-e^{-C_3E+C_4})$ | 0.98935 | 200 | 100000 | 1161.134206 | 100000 | 0.011611342 |
| `Sc` | $C_1e^{-C_2E}(1-e^{-C_3E+C_4})$ | 0.99251 | 200 | 100000 | 231.3722059 | 100000 | 0.002313722 |
| `Ti` | $C_1e^{-C_2E}(1-e^{-C_3E+C_4})$ | 0.9934 | 200 | 100000 | 828.6605823 | 100000 | 0.008286606 |
| `V` | $C_1e^{-C_2E}(1-e^{-C_3E+C_4})$ | 0.99424 | 200 | 100000 | 403.8859746 | 100000 | 0.00403886 |
| `Cr` | $C_1e^{-C_2E}(1-e^{-C_3E+C_4})$ | 0.99313 | 200 | 100000 | 783.4909673 | 100000 | 0.00783491 |
| `Mn` | $C_1e^{-C_2E}(1-e^{-C_3E+C_4})$ | 0.99385 | 200 | 100000 | 570.5548534 | 100000 | 0.005705549 |
| `Fe` | $C_1e^{-C_2E}(1-e^{-C_3E+C_4})$ | 0.99351 | 200 | 100000 | 6024.476681 | 100000 | 0.060244767 |
| `Co` | $C_1e^{-C_2E}(1-e^{-C_3E+C_4})$ | 0.99426 | 200 | 100000 | 20.89166947 | 100000 | 0.000208917 |
| `Ni` | $C_1e^{-C_2E}(1-e^{-C_3E+C_4})$ | 0.99231 | 200 | 100000 | 292.8131737 | 100000 | 0.002928132 |
2022-05-14 17:50:03 +08:00
< / div >
2022-05-15 17:09:04 +08:00
### 电子
2022-05-15 00:48:34 +08:00
由于该模型较为简单，使用`Geant4`的`General Particle Source`（
2022-05-14 21:51:24 +08:00
```macro
2022-05-14 22:29:22 +08:00
/gps/source/clear
/gps/source/add 1
2022-05-14 21:51:24 +08:00
/gps/particle e-
/gps/pos/type Surface
/gps/pos/shape Sphere
/gps/pos/radius 15 m
/gps/ene/type Exp
/gps/ene/min 100 keV
/gps/ene/max 10 MeV
/gps/ene/ezero 0.0824
/gps/ang/type iso
/gps/ang/maxtheta 90 deg
2022-05-15 00:48:34 +08:00
/run/beamOn 923242
2022-05-14 21:51:24 +08:00
```
2022-05-15 17:09:04 +08:00
### 质子与俘获辐射
由于模型较为复杂，且需要发射的粒子种类繁多，因此该部分的粒子使用`G4ParticleGun`生成，关键是生成各向同性（在球面上均匀分布）的位置、方向和符合能谱的能量分布。
2022-05-15 17:47:31 +08:00
1. `Inverse Transform Method` （ ）
2022-05-15 17:09:04 +08:00
对于一个在$[a, b]$的分布，设其概率密度函数(PDF)为$F(x)$，对其积分可获得累积分布函数(CDF)，记为$y=C(x)=\int_a^x F(u)\mathrm{d}u$，其反函数为$C^{-1}(y)$。设$y$为$[0, 1)$上均匀分布的随机数，则$x=C^{-1}(y)$满足$F(x)$的分布。
2022-05-15 00:48:34 +08:00
2022-05-15 17:47:31 +08:00
2. `Acceptance-Rejection Method` （ ）
2022-05-15 17:09:04 +08:00
对于一个在$[a, b]$的分布，设其概率密度函数(PDF)为$F(x)$，首先生成一个均匀分布随机数$X \sim U(x_{min}, x_{max})$，随后独立生成另一个均匀分布随机数$Y \sim U(y_{min}, y_{max})$，如果$Y \le F(X)$，则保留$X$，保留下来的$X$满足$F(x)$的分布。
2022-05-14 22:29:22 +08:00
2022-05-15 17:09:04 +08:00
`ITM` 也被称为反演法，关键是需要获取累积分布函数的逆函数，效率较高；`ARM`本质上是一种模拟算法，效率较低，但是适应性更广，特别是对于一些复杂分布函数。`GCR`质子和俘获辐射粒子的模型有三类，其中`GCR`质子的函数较为简单，其余两类较为复杂，因此分别采用`ITM`和`ARM`。
< div align = center >
| $F(E)$ | $\int F(E)\mathrm{d}E$ | $C(x)=\int_a^xF(u)\mathrm{d}u$ | $C^{-1}(y)$ |
|:--------------------------:|:------------------------------------------:|:----------------------------------------------------------------------------:|:---------------------------------------------------------------------------------------------------:|
| $j=j_0(E-\beta)^{-\alpha}$ | $\frac{j_0(E-\beta)^{1-\alpha}}{1-\alpha}$ | $\frac{j_0}{1-\alpha}\left((x-\beta)^{1-\alpha}-(a-\beta)^{1-\alpha}\right)$ | $\sqrt[1-\alpha]{\frac{(y+C)(1-\alpha)}{j_0}}+\beta,\ C=\frac{j_0(a-\beta)^{1-\alpha}}{1-\alpha}$ |
< / div >
2022-05-14 21:51:24 +08:00
2022-05-15 17:47:31 +08:00
1. 位置生成
而发射位置要求在球面上均匀分布。由于球面的面积元$\mathrm{d}\Omega=\sin\theta\mathrm{d}\phi\mathrm{d}\theta$是$\theta$的函数，如果位置向量$\vec{r}(\rho, \phi, \theta)$的$\phi$和$\theta$是在$\phi\in[0, 2\pi)$和$\theta\in[0, \pi]$上均匀分布，选取的点将会在两极较为密集（即），因此可以采用`ITM`方法生成$\theta$：
```c
double u = rand();
double v = rand();
double phi = 2 * pi * u;
double theta = arccos(2 * v - 1);
double x = rho * sin(theta) * cos(phi);
double y = rho * sin(theta) * sin(phi);
double z = rho * cos(theta);
```
2. 发射方向
在`Geant4`中，假定粒子的位置矢量为$\vec{r}$，则以$\vec{r}$反方向作为$z$轴正方向建立右手坐标系，粒子的指向为:
$$
P_x = -\sin\theta\cos\phi \\
P_y = -\sin\theta\sin\phi \\
P_z = -\cos\theta
$$
为了保证发射方向是朝向球面内，因此需要限制$\theta$的最大角度为$90^{\circ}$。
2022-05-14 17:50:03 +08:00
## 空间站建模
2022-05-13 17:47:32 +08:00
1. 尺寸与分区[^6]
2022-05-12 20:20:34 +08:00
< div align = center > < img src = "docs/size.webp" style = "max-width: 50%;" > < / div >
2022-05-09 00:31:02 +08:00
* 全长：
2022-05-09 21:34:55 +08:00
* 总重：
* 体积：
2022-05-09 00:31:02 +08:00
* 分区：
* 大柱段
* 外径：
* 长度：
* 过渡段：
* 小柱端
* 外径：
* 长度：
* 过渡段：
2022-05-12 16:57:42 +08:00
* 节点舱：以直径 2.8 m 的球体近似
2022-05-09 00:31:02 +08:00
2. 材料
2022-05-12 16:57:42 +08:00
* 外壳： 3层 2mm 铝 + 10mm 芳纶 + 5mm 铝
2022-05-12 20:20:34 +08:00
< div align = center > < img src = "docs/Shell.png" style = "max-width: 40%;" > < / div >
2022-05-13 17:47:32 +08:00
* 5系铝合金[^7]
* 泰普龙[^8]
2022-05-12 20:20:34 +08:00
< div align = center > < img src = "docs/Taparan.png" style = "max-width: 30%;" > < / div >
2022-05-12 16:57:42 +08:00
* 填充：金属为主，使得总重大致相当
* 内部：空气
* 玻璃：有机玻璃（`G4_PLEXIGLASS`）
2022-05-09 00:31:02 +08:00
2022-05-12 16:57:42 +08:00
3. 特别区域
2022-05-12 20:20:34 +08:00
睡眠区无填充，仅考虑加厚外壳为 3层 5mm 铝 + 15mm 芳纶 + 10mm 铝
## 待改进
* 建模
* 体模
* 空间站模型
* 材料
* 大小
* 辐射环境
* 太阳活动极大时
* 太阳活动极小时
* 更长的任务尺度
2022-05-12 22:14:10 +08:00
* 各向异性的模拟（如俘获辐射带质子各向异性通量）
2022-05-13 17:47:32 +08:00
* 太阳质子的检验
2022-05-12 20:20:34 +08:00
[^1]: [中国空间站轨道参数 ](http://www.cmse.gov.cn/gfgg/zgkjzgdcs/ )
[^2]: 程彭超,闵锐.近地空间辐射环境与防护方法概述[J].辐射防护通讯,2017,37(01):14-21.
[^3]: Bourdarie S, Xapsos M. The near-earth space radiation environment[J]. IEEE transactions on nuclear science, 2008, 55(4): 1810-1832.
2022-05-13 17:47:32 +08:00
[^4]: Matthiä D, Berger T, Mrigakshi A I, et al. A ready-to-use galactic cosmic ray model[J]. Advances in Space Research, 2013, 51(3): 329-338.
[^5]: Zhao H, Johnston W R, Baker D N, et al. Characterization and evolution of radiation belt electron energy spectra based on the Van Allen Probes measurements[J]. Journal of Geophysical Research: Space Physics, 2019, 124(6): 4217-4232.
[^6]: [【知识点·航天】“天和”核心舱、“天宫”空间站和新一代载人飞船的最新知识点（干货版） ](https://zhuanlan.zhihu.com/p/103709953 )
[^7]: [中铝造为“天和”号核心舱披“铠甲”壮“筋骨” ](https://m.thepaper.cn/baijiahao_12484370 )
[^8]: [泰普龙产品相关知识 ](https://wenku.baidu.com/view/a2ecf93501d8ce2f0066f5335a8102d276a261cd.html )
